Форма-трафарет Садовая дорожка Заработок для студента Заказать диплом Cкачать контрольную Курсовые работы Репетиторы онлайн по любым предметам Выполнение дипломных, курсовых, контрольных работ Магазин студенческих работ Диссертации на заказ Заказать курсовую работу или скачать? Эссе на заказ Банк рефератов и курсовых Элементы квантовой механики Кинематика примеры задач Молекулярные спектры Полупроводники Ядерная физика Лекции и задачи по физике Лабораторные работы Примеры расчета типовых задач Расчетно-графическая работа Ядерный реактор является мощным источником проникающей радиации (нейтроны, g-излучение), примерно в 1011 раз превышающей санитарные нормы. Поэтому любой реактор имеет биологическую защиту — систему экранов из защитных материалов (например, бетон, свинец, вода), располагающуюся за его отражателем, и пульт дистанционного управления. Токи смещения и уравнения МаксвеллаДля стационарных токов проводимости конденсатор является разрывом в цепи, так как силовые линии электрического поля начинаются и заканчиваются на зарядах. Возникает вопрос: каким образом происходит зарядка конденсатора? Если линии напряженности прерываются, а перенос заряда все-таки происходит, значит, между пластинами конденсатора должны существовать токи смещения . Таким образом, в контуре могут существовать как токи проводимости , так и токи смещения: . Известно, что вокруг проводника с током возникает магнитное поле, индукция которого определяется теоремой о циркуляции:, или, в общем, (16). Введем величину, определяющую поведение магнитного поля в веществе – напряженность магнитного поля (17), тогда, сделав замену переменных, применим к правой части (16) теорему Стокса: , тогда выражение (16) примет вид (19) Выражения (12), (16), (18) и (19) являются фундаментальными уравнениями электродинамики и представляют собой систему уравнений Максвелла: Что такое соотношения неопределенностей Гейзенберга? Де Бройль предложил, что каждая частица, обладающая в данной системе отсчета энергией Е и импульсом , может быть описана плоской волной, характеризуемой частотой и длиной волны . 1) — вихревое магнитное поле может быть создано токами проводимости и токами смещения;2) — меняющееся со временем магнитное поле порождает вихревое электрическое поле;3) — отсутствие магнитных зарядов;4) — электростатическая теорема Гаусса; 5) — связь напряженности электрического поля и вектора смещения (индукции электрического поля)6) — связь напряженности и индукции магнитного поляПравила КирхгофаДля разветвленных цепей сформулированы два правила, которые позволяют рассчитать ток и напряжение на любых участках. Назовем узлом точку, в которой сходится не менее трех токов (рис.1).Если в цепь не включен конденсатор, то заряд в узле не теряется, поэтому сумма токов, входящих в узел и токов, выходящих из узла, должна быть одинакова. Токи, входящие в узел возьмем со знаком «+», а выходящие из узла со знаком «-», тогда первое правило Кирхгофа имеет вид:Сумма токов, сходящихся в узле, равна нулю.На рисунке 2 показана разветвленная цепь, которую удобно разбить на три контура:Контур 1, содержащий источники тока Е1 и Е2 и сопротивления R1 и R2, контур 2, содержащий источники Е2 и Е3 и сопротивления R2 и R3, контур 3, содержащий источники Е1 и Е3 и сопротивления R1 и R3. Для любого из этих контуров сумма падений напряжений на участках контура равна сумме ЭДС, работающих в контуре. Выбрав положительное направление обхода токов как показано на рисунке, для каждого из контуров получим:1: I1R1 – I2R2 = E1 – E22: I2R2 + I3R3 = E2 + E33: I1R1 + I3R3 = E1 + E3Потенциальная энергия:упругодеформированной пружины , (1.20)где k – жесткость пружины, x – величина деформации;тела, находящегося в однородном поле силы тяжести , (1.21)где h – высота тела над уровнем, принятым за нулевой (имеется при этом в виду, что h<