Опыт показывает, что по мере увеличения порядкового номера Z атома происходит

Форма-трафарет Садовая дорожка Заработок для студента Заказать диплом Cкачать контрольную Курсовые работы Репетиторы онлайн по любым предметам Выполнение дипломных, курсовых, контрольных работ Магазин студенческих работ Диссертации на заказ Заказать курсовую работу или скачать? Эссе на заказ Банк рефератов и курсовых Элементы квантовой механики Кинематика примеры задач Молекулярные спектры Электрические цепи постоянного и переменного тока Расчеты цепей постоянного и переменного тока Электрические цепи переменного тока Ядерные фотоэмульсии (1927; российский физик Л. В. Мысовский (1888—1939)) — это простейший трековый детектор заряженных частиц. Прохождение заряженной частицы в эмульсии вызывает ионизацию, приводящую к образованию центров скрытого изображения. После проявления следы заряженных частиц обнаруживаются в виде цепочки зерен металлического серебра. Taк как эмульсия — среда более плотная, чем газ или жидкость, используемые в вильсоновской и пузырьковой камерах, то при прочих равных условиях длина трека в эмульсии более короткая. Принцип Паули. Заполнение электронных оболочек в атомеОпыт показывает, что по мере увеличения порядкового номера Z атома происходит последовательное строго определенное заполнение электронных уровней атома. Объяснение такого порядка заполнения уровней нашел Паули (1940). Это открытие названо впоследствии принципом Паули: в любом квантовом состоянии может находиться не более одного электрона. Поэтому каждый следующий электрон невозбужденного атома должен занимать самый глубокий из еще незаполненных уровней. Тщательная проверка явилась подтверждением принципа Паули. Другими словами, в атоме (и в любой квантовой системе) не может быть электронов с одинаковыми значениями всех четырех квантовых чисел. Именно принцип Паули объяснил, почему электроны в атомах оказываются не все на самом нижнем дозволенном энергетическом уровне.Данному значению п соответствует 2п2 состояний, отличающихся друг от друга значениями квантовых чисел ℓ, mℓ, ms. Совокупность электронов атома с одинаковыми значениями квантового числа п, образуют так называемую оболочку. В соответствии со значением п оболочки обозначают большими буквами латинского алфавита следующим образом: Значение n 1 2 3 4 5 6 Символ оболочки K L M N O P Оболочки подразделяют на подоболочки, отличающиеся квантовым числом ℓ. Различные состояния в подоболочке отличаются значениями квантовых чисел тℓ и ms. Число состояний в подоболочке равно 2(2l + 1). Подоболочки обозначают или большой латинской буквой с числовым индексом (К, L1, L2, …) или в виде1s; 2s,2p; 3s,3p,3d; …, Характеристические рентгеновские спектры. Рентгеновские спектры, возникающие при бомбардировке электронами антикатода рентгеновской трубки, бывают двух видов: сплошные и линейчатые. Сплошные спектры возникают при торможении быстрых электронов в веществе антикатода и являются обычным тормозным излучением электронов. где цифра означает квантовое число п, т. е. принадлежность к соответствующей оболочке (К, L, М, …). Возможные состояния электронов в атоме и их распределе­ние по оболочкам и подоболочкам показано в табл. 13.2, в кото­рой вместо обозначений ms = +1/2 и -1/2 использованы для на­глядности стрелки ↑ и ↓. Видно, что число возможных состоя­ний в К, L, М,… оболочках равно соответственно 2, 8, 18,…, т. е. равно 2п2. Полностью заполненные оболочки и подоболочки имеют L = 0 и S = 0, значит и J = 0. Это важный результат: при определенных квантовых числах L и S атома заполненные подоболочки можно не принимать во внимание.Квантово-механическая формулировка принципа Паули определяется принципом тождественности одинаковых частиц: в системе одинаковых частиц реализуются только такие состояния, которые не меняются при перестановке местами двух частиц. В самом деле, если тождественные частицы имеют одинаковые квантовые числа, то их волновая функция симметрична относительно перестановки частиц. Для фермионов, т.е. частиц с полуцелым спином, (а именно ими являются электроны) волновая функция является антисимметричной, поэтому два одинаковых фермиона, входящих в одну и ту же систему, не могут находиться в одинаковых состояниях.Таблица 13.2. Оболочка K L M Значение n 1 2 3 Подоболочка(n,l) 1s 2s 2p 3s 3p 3d mlms 0↑↓ 0↑↓ +1↑↓ 0↑↓ -1↑↓ 0↑↓ +1↑↓ 0↑↓ -1↑↓ +2↑↓ +1↑↓ 0↑↓ -1↑↓ -2↑↓ Число электронов в подоболочке 2 2 6 2 6 10 Число электронов в оболочке 2 8 18 Принцип Паули в квантово-механической формулировке гласит: системы фермионов в природе встречаются только в состояниях, описываемых антисимметричными волновыми функциями. Отсюда и вытекает предыдущая формулировка, смысл которой заключается в том, что в системе одинаковых фермионов любые два из них не могут находиться в одном и том же состоянии. Отметим, что число однотипных бозонов, т.е. частиц с нулевым или целым спином, находящихся в одном и том же состоянии, не лимитируется, т.к. бозоны описываются симметричными волновыми функциями.Тепловое излучение – излучение нагретых тел оптического диапозона. Тепловое излучение в ряду других излучений.Тепловое излучениеЭлектролюминесценцияКатодолюминесценцияХемилюминесценцияРавновесность – тело излучает энергии столько сколько поглащает.§2 Основные характеристики теплового излучения.1. Излучательность (энерг. светимость) RTRT=f(T)RT = W/ ΔSΔt [Вт/м2]2. Спектральная плотность излучательностиRυT = f(υ,T) R λ T = f(λ,T)RυT =(dWυ, υ+dυ)/ ΔSΔtdυ [дж/м2]R λ T =(dW λ, λ +d λ)/ ΔSΔtd λ [Вт/м3]RT = интеграл (0 — бесконечность) (RυTdυ) = интеграл (0 — бесконечность) (RλTd λ)RυTdυ = RλTd λRλT = RυTdυ/d λПузырьковая камера (1952; американский физик Д. Глезер (р. 1926)). В пузырьковой камере рабочим веществом является перегретая (находящаяся под давлением) прозрачная жидкость (жидкие водород, пропан, ксенон). Запускается камера, так же как и камера Вильсона, резким сбросом давления, переводящим жидкость в неустойчивое перегретое состояние. Пролетающая в это время через камеру заряженная частица вызывает резкое вскипание жидкости, и траектория частицы оказывается обозначенной цепочкой пузырьков пара — образуется трек, который, как и в камере Вильсона, фотографируется. Пузырьковая камера работает циклами. Размеры пузырьковых камер примерно такие же, как камеры Вильсона (от десятков сантиметров до 2 м), но их эффективный объем на 2—3 порядка больше, так как жидкости гораздо плотнее газов. Это позволяет использовать пузырьковые камеры для исследования длинных цепей рождений и распадов частиц высоких энергий Выпрямители переменного тока