Форма-трафарет Садовая дорожка Заработок для студента Заказать диплом Cкачать контрольную Курсовые работы Репетиторы онлайн по любым предметам Выполнение дипломных, курсовых, контрольных работ Магазин студенческих работ Диссертации на заказ Заказать курсовую работу или скачать? Эссе на заказ Банк рефератов и курсовых Элементы квантовой механики Кинематика примеры задач Молекулярные спектры Полупроводники Ядерная физика Лекции и задачи по физике Лабораторные работы Примеры расчета типовых задач Расчетно-графическая работа Краткая история открытия нейтрона такова. Немецкие физики В. Боте (1891—1957) и Г. Беккер в 1930 г., облучая ряд элементов, в частности ядра бериллия, a-частицами, обнаружили возникновение излучения очень большой проникающей способности. Так как сильно проникающими могут быть только нейтральные частицы, то было высказано предположение, что обнаруженное излучение — жесткие g-лучи с энергией примерно 7 МэВ (энергия рассчитана по поглощению). Дальнейшие эксперименты (Ирен и Фредерик Жолио-Кюри, 1931 г.) показали, что обнаруженное излучение, взаимодействуя с водородосодержащими соединениями, например парафином, выбивает протоны с пробегами примерно 26 см. Измерение физических величин в квантовой механикеСодержаниеВероятность результатов измерения физической величины. Условие возможности одновременного измерения разных физических величин.Соотношения неопределенностей и их физические следствия. Волновая функция и измерения. Редукция волновой функции.1. Вероятность результатов измерения физической величиныНа прошлой лекции мы научились вычислять среднее физической величины F и находить возможные значения этой величины.Поставим следующую задачу. Пусть квантовая система находится в произвольном состоянии , и мы хотим измерить величину F в этом состоянии. Если бы функция совпадала с собственной функцией оператора , скажем, , то это означало бы, что в состоянии величина F имеет строго определённое значение . Но если — произвольная функция? Какие значения мы будем получать при измерении в этом случае?Чтобы ответить на этот вопрос, разложим по полной системе функций : (1)(обобщенный ряд Фурье), где — собственные функции оператора , отвечающие собственному значению .Подставим разложение (1) в выражение для среднего значения (для простоты рассмотрим одномерный случай): .Если — ортонормированная система функций, то получаем:. (2)С другой стороны, условие нормировки даёт:. (3)Из теории вероятности известно, что если — вероятность того, что случайная величина принимает значение , то среднее значение вычисляется по формуле,причём полная сумма вероятностей .Из сравнения последних равенств с (2) и (3) видно, что . (4)Значит, коэффициенты разложения (1) имеют следующий смысл: их квадрат модуля даёт вероятность того, что при измерении величины будет получено значение . Величина называется амплитудой вероятности.Если величина изменяется непрерывно (совокупность собственных значений оператора образует непрерывный спектр), то вместо суммы в (1) появится интегрирование: , где . При этом .Значит, — это вероятность того, что при измерении величины в состоянии эта величина будет обнаружена в интервале Примеры решения задач по теме №6Пример 6.1. Определить красную границу фотоэффекта для цезия, если при облучении его поверхности фиолетовыми лучами длиной волны 400 нм максимальная скорость фотоэлектронов 6,5·105 м/с.Дано: λ=400нм=400∙109м,=6,5·105 м/с.Найти: λmax.Решение.Уравнение Эйнштейна для фотоэффекта:, (6.1.1)где hn – энергия кванта света, падающего на поверхность металла; А – работа выхода электронов; m – масса электрона; – максимальная скорость фотоэлектронов.Наименьшая энергия кванта света, при которой еще возможен фотоэффект с поверхности металла, запишется из условия m/2 = 0. Тогда. (6.1.2)Из соотношения, связывающего длину волны и частоту света, следует, что. (6.1.3)Перепишем (2):. (6.1.4)Из (6.1.4) следует, что (6.1.5)Работу выхода электронов А выразим из (6.1.1):. (6.1.6)Подставив (6.1.6) в (6.1.5), окончательно получим:. (6.1.7)Проверим размерность результата (6.1.7)..Подставим числовые данные в выражение (6):.Ответ: красная граница фотоэффекта для цезия λmax=650нм.Электронный захват обнаруживается по сопровождающему его характеристическому рентгеновскому излучению, возникающему при заполнении образовавшихся вакансий в электронной оболочке атома (именно так е-захват и был открыт в 1937 г.). При е-захвате, кроме нейтрино, никакие другие частицы не вылетают, т. е. вся энергия распада уносится нейтрино. В этом е-захват (часто его называют третьим видом b-распада) существенно отличается от b±-распадов, при которых вылетают две частицы, между которыми и распределяется энергия распада Работа асинхронной машины при вращающемся роторе